전하 용량에 전계 고용

전기장의 힘에 저장되어있는 전하에 작용한다. 이와 관련하여, 필드에서 전하의 이동은 전계의 동작에 의해 정의된다. 어떻게이 일을 계산할 수 있습니다?

전계의 동작에 따라 도체 이주 electrocharge이다. 그것은 전압의 제품과 동일합니다, 현재 시간은 작업에 소요.

옴의 법칙의 수식을 적용하면, 우리는 현재 작업의 계산을위한 공식에 대한 몇 가지 다른 옵션을 얻을 수 있습니다 :

A = UIT = I²R˖t = (U² / R) T.

전기장 에너지의 에너지 보존 법칙 연산에 따른 단일 쇄 부분의 변경, 및 상기 도체에 의해 방출되므로 에너지와 동일하고, 전류와 동일 할 것이다.

우리는 SI 시스템에서 표현 :

[A] = VAS = VTS J =

1 kVt˖chas J = 3600000.

실험을 수행 하였다. 두 개의 이격 된 평행 판 A 및 B에 의해 형성되고, 반대 전하로 하전 된 동일한 필드에서 전하의 이동을 고려한다. 플레이트 A가 양으로 대전되는 경우,이 필드에는이 판에 수직 길이에 걸쳐 힘의 라인 및 다음 필드 강도 E는 A에서 B로 지향

양 전하 (Q)는 임의의 경로 AB = s에 따라 A 지점에서 B 지점으로 이동한다고 가정한다.

필드에 저장되는 전하에 작용하는 힘 F = qE의 상기 식으로 정의되는 소정 경로를 따라 상기 필드에 전하의 이동 동안에 수행 된 작업과 동일 할 것이기 때문이다 :

α COS = FS를, 또는 A = QFS α COS.

그러나 α COS S = D 여기서, D - 플레이트 사이의 거리.

그것은 다음과 같습니다 : A = QED을.

의 지금 사실 ACB의 충전 A의 Q와 b를 이동하자. 이런 방식으로 수행 전기장의 동작은, 일부 지역에서 수행 된 작업의 합이 : AC = s₁, CB = s₂, 즉

A = qEs₁ + qEs₂ COS는 α₂ α₁ COS,

A = qE의 (s₁의 COS는 α₁ + s₂ COS는 α₂).

그러나이 경우에 A = QED을 따라서 D = α₂ 및 s₁ COS α₁ + s₂ COS.

또한, 가정 그 임의의 곡선 A와 B로부터의 전하 Q 이동한다. 이 곡선 경로에서 수행 된 작업을 계산하기 위해, 플레이트 A 및 양 사이 필드를 박리 할 필요가 평행 한 평면 평면 사이의 경로 (S)의 각각의 부분은 직선으로 간주 할 수있는 서로 매우 근접하다.

인접한 두면 사이의 거리 -이 경우, 상기 전계의 동작 d₁ A₁ = qEd₁, 될 데이터 경로 세그먼트들 각각에서 발생. 모든 방법 D에 전체 작업 d₁ qE의 합 (D)와 동일한 거리의 곱과 같아야한다. 따라서, 곡선 경로의 결과로 A = QED 일된 동일 할 것이다.

우리가 고려되는 실시 예는, 다른 임의의 지점에서 전하의 이동에 전계의 동작은 이동 경로의 형태에 독립적이며, 필드 위치 데이터 포인트에만 의존 나타낸다.

또, 본체는 길이 (L)를 갖는 경사면에서 이동 될 때 중력에 의해 수행되는 작업은, 높이 (H)에서 떨어지는 경우 신체를 만드는 작업과 경사면의 높이와 동일 할 것이라는 것을 알고있다. 따라서,의 일 중력의 힘 , 특히 또는, 경우 중력장 몸을 이동시키는 작업 역시 유로의 형상에 의존하고 만 유로의 처음과 마지막 지점의 높이의 차이에 의존하지 않는다.

그래서 같은 중요한 특성뿐만 아니라 균일뿐만 아니라 모든 전기장이있을 수 있음을 증명하는 것이 가능하다. 유사 중력의 사실이다.

한 지점에서 다른 지점으로 전하를 이동시키기위한 전계의 동작은 선형 적분에 의해 결정된다 :

A₁₂ = ∫ L₁₂q (EDL),

여기서 L₁₂ - 전하, DL의 궤도 - 궤도를 따라 변위 무한소. 회로가 폐쇄되면, 적분 기호 ∫ 사용된다; 이 경우에는이 선택된 방향 바이 패스 회로 것으로한다.

작업 정전기력 만 변위의 처음과 마지막 점의 좌표 경로의 형상에 의존하지 않는다. 따라서, 전계의 힘을 보존하고, 필드 자체 - 잠재적. 그것은 어떤의 일 것을 주목할 가치가 보수적 인 힘을 폐쇄 경로를 따라가 제로이다.